Grazie alla tensione interfacciale definita come l'energia addizionale per unità di area a seconda che in P prevalga in modulo il risultante delle forze di coesione, F_c, (normale alla tangente al profilo del liquido in P e rivolto verso l'interno), oppure il risultante delle forze di adesione, F_a, (normale alla superficie solida rivolto verso di essa).
Dette S_{LG}, S_{SL} e S_{SG}, rispettivamente le superfici di separazione liquido/gas, solido/liquido e solido/gas, e indicate con \gamma_{LG}, \gamma_{SL}, \gamma_{SG} le loro energie libere, l'energia libera totale è:
F=\gamma_{LG}\cdot S_{LG}+\gamma_{SL}\cdot S_{SL}+\gamma_{SG}\cdot S_{SG}.
Il liquido si dispone in modo da minimizzare l'energia libera totale delle superfici (è trascurabile, per piccoli volumi, il termine gravitazionale dell'energia \rho\cdot V\cdot g \cdot z_G rispetto a quello superficiale \gamma_{LG} \cdot S). Un'utile espressione dell'angolo di contatto \theta è fornita dalla condizione di equilibrio, data dall'equazione di Young:
\gamma_{LG}\cos(\theta)=(\gamma_S-\gamma_{SL})-(\gamma_S-\gamma_{SG})\cong \gamma_{SG} -\gamma_{SL}.
Soltanto \gamma e \theta sono determinabili sperimentalmente, si trovano tuttavia nella letteratura scientifica delle relazioni sperimentali per il calcolo di \gamma_S e \gamma_{SL}, come ad esempio la legge di Girifalco e Good (1957-60):
\gamma_{SL}=\gamma_S+\gamma_{LG}-2\phi\cdot\sqrt{\gamma_S\cdot\gamma_{LG}},
con
\phi=\frac{4\sqrt[3]{V_S\cdot V_L}}{(\sqrt[3]{V_S}+\sqrt[3]{V_L})^2}
e V_S e V_L volumi molari di solido e liquido.
Le condizioni limite \theta=0 e \theta=\pi esprimono rispettivamente:
bagnabilità completa con la formazione di uno strato di liquido di spessore molecolare;
totale assenza di bagnabilità.
In conclusione, la bagnabilità, favorita da basse energie interfacciali, elevate energie superficiali \gamma_S e modeste tensioni superficiali, a parità di liquido bagnante (\gamma_{LG}) e di tipo di materiale solido, risulta fortemente influenzata dallo stato di levigatezza e dalla presenza di impurità sulla superficie del materiale stesso: ciò è osservabile sperimentalmente anche sotto forma di menisco.
E' ovvio che deve esistere la forza per unità lineare che tiene uniti i lembi di un ipotetico taglio praticato sulla superficie libera del fluido, ovvero:
\gamma= \frac{ d\textbf{F}_S}{d l} ,
dove d l è la lunghezza di un tratto infinitesimo del taglio e d\textbf{F}_S è la forza infinitesima perpendicolare al taglio giacente sulla superficie.
Si può ricavare la stessa definizione tenendo conto del fatto che una lamina liquida tende spontaneamente a raggiungere la configurazione di minima superficie, per cui la tensione superficiale si definisce come:
\gamma= \frac{d W}{d A}
dove d W è il lavoro elementare compiuto contro le forze di tensione superficiale per ottenere un aumento infinitesimo d A della superficie della lamina.
Detto ciò, mi sembra chiaro che la grandissima scoperta stà nel sofisticato e complicatissimo metodo di ingrandimento che ho apportato alla mia già complessa attrezzatura
Questo aveva perso il corso del fiume Foglia, transitando in via Montenevoso
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